Cerium--ruthenium (1/2) | 12050-64-5

• 分子结构分类: 无机化合物 - 均相金属化合物 - 金属间镧系化合物
• 英文名称: Cerium--ruthenium (1/2)
• 英文别名: cerium;ruthenium
• CAS: 12050-64-5
• 化学式: CeRu₂
• 分子量: 342.26
• InChiKey: MOEDSIBRVWSZCW-UHFFFAOYSA-N

计算性质

• 辛醇/水分配系数(LogP)：
  -0.01
• 重原子数：
  3
• 可旋转键数：
  0
• 环数：
  0.0
• sp3杂化的碳原子比例：
  0.0
• 拓扑面积：
  0
• 氢给体数：
  0
• 氢受体数：
  0

反应信息

• 作为反应物：
  描述：

  Cerium--ruthenium (1/2) 在 H₂ 、 CO 作用下， 以 neat (no solvent, solid phase) 为溶剂， 生成 cerium(IV) oxide 、 钌
  参考文献：
  名称：

  受控气氛原位X射线衍射研究衍生自CeRu 2，CeCo 2和CeFe 2的氨合成催化剂的活化和性能

  摘要：

  通过原位粉末X射线衍射（XRD）研究了铈金属间合金前驱体CeRu 2，CeCo 2和CeFe 2衍生的高活性氨合成催化剂，同时进行了催化活性分析。在高达50 bar的压力和高达550°C的温度下研究了反应。前体活化在纯氢气，N 2 / H 2和CO / H 2中进行在各种温度和压力范围内。发现活性催化剂的形成取决于最终材料中氢化铈和过渡金属微晶的存在，尽管XRD衍生的金属面积与化学速率之间没有相关性。相应的过渡金属/二氧化铈催化剂对氨合成的活性低得多。氢化物基催化剂的特殊活性可能源于载体相与超分散过渡金属颗粒之间的紧密相互作用。

  DOI：

  10.1016/0021-9517(89)90224-8
• 作为产物：
  描述：

  氢化铈 (CeH3) 、 钌 以 neat (no solvent) 为溶剂， 生成 Cerium--ruthenium (1/2)
  参考文献：
  名称：

  Laves 相中的氢诱导转变为非晶态 Ce(Ru, M)2 (M  Fe, Co, Ni)

  摘要：

  摘要 通过 X 射线衍射研究了 Laves 相 Ce(Ru 1− x M x ) 2 的结构变化，其中 x = 0.05–0.25，M 是 Fe、Co 和 Ni 等过渡元素。 (XRD)、透射电子显微镜和差示扫描量热法 (DSC)。尽管二元CeRu 2 合金在结晶氢化物状态下吸收氢，但所有研究的三元合金，无论第三元素的成分和种类如何，都可以通过在室温下吸氢而非晶化。非晶化机制被认为与二元 CeM 2 Laves 相的非晶化机制相同，表明氢引起的弹性应变在非晶化中起关键作用。施加在 Ce(Ru 0.75 Ni 0. 25 ) 2 非晶化前的化合物通过 DSC 和 XRD 分析计算，约为 1.9 ± 0.5 vol.%。有人提出，这种取代导致 CeRu 2 系统氢化性能的明显变化是由于第三种元素的存在导致晶格畸变的增加，第三种元素具有较小的原子半径。

  DOI：

  10.1016/0925-8388(93)90072-u

文献信息

• Flux pinning, specific heat and magnetic properties of the laves phase superconductor CeRu₂
  作者：A D Huxley、C Paulson、O Laborde、J L Tholence、D Sanchez、A Junod、R Calemczuk

  DOI：10.1088/0953-8984/5/41/018

  日期：1993.10.11

  A sharp transition from reversible behaviour to irreversible behaviour in the superconducting mixed state of single-crystal samples of CeRu2 is described. Magnetization, AC susceptibility, resistivity and specific heat measurements under an applied field are reported. The results are discussed in relation to conventional models and those of more novel superconductivity, such as the Fulde-Ferrel state

  描述了在 CeRu2 单晶样品的超导混合状态下从可逆行为到不可逆行为的急剧转变。报告了外加场下的磁化、交流磁化率、电阻率和比热测量值。将结合传统模型和更新颖的超导模型（例如 Fulde-Ferrel 态）讨论结果。
• Electronic structure of Ce and its intermetallic compounds
  作者：J. C. Fuggle、F. U. Hillebrecht、Z. Zołnierek、R. Lässer、Ch. Freiburg、O. Gunnarsson、K. Schönhammer

  DOI：10.1103/physrevb.27.7330

  日期：——
• Transition to nonmagnetic<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:mi>f</mml:mi></mml:math>states in Ce intermetallic compounds studied by bremsstrahlung isochromat spectroscopy
  作者：F. U. Hillebrecht、J. C. Fuggle、G. A. Sawatzky、M. Campagna、O. Gunnarsson、K. Schönhammer

  DOI：10.1103/physrevb.30.1777

  日期：——
• X-ray Absorption Near Edge Structure of Amorphous Ce_<i>x</i>Ru_100-<i>x</i>
  作者：Yingjie Li、Naoyuki Ohnishi、Ikuo Nakai、Yusuke Amakai、Shigeyuki Murayama

  DOI：10.1143/jpsj.78.094717

  日期：2009.9.15

  We report the x-ray absorption near edge structure at the Ce L-3 edge for amorphous alloys CexRu100-x (x = 9, 43, and 80) and a C15 Laves phase compound CeRu2, which consists of a couple of peaks characteristic of 4f(1) and 4f(0) configurations. This indicates that Ce atoms of these materials are in a mixed valence state. The spectra are fitted to one arctangent and two Lorentzian functions. The Ce valence estimated from relative areas of the Lorentzian peaks varies linearly with Ce content. The transition into the continuum along with both peaks shifts to lower energy with increasing Ce concentration. We find a linear relation between the transition energy and the valence.
• Reentrant Superconductivity of CeRu₂
  作者：Katsuma Yagasaki、Masato Hedo、Takao Nakama

  DOI：10.1143/jpsj.62.3825

  日期：1993.11.15

  Magnetization curves [MC] and temperature dependence of the AC susceptibility [TS] were measured in the superconducting phase of CeRu2 with T(c) = 6.55 K in zero field. For fields higher than 0.8 T in [TS], the superconducting susceptibility behaves normally up to the lowest transition temperature T(cL) where it decreases suddenly; the field-induced reentrant superconductivity occurs at T(cL) and breaks very sharply to the normal state at T(cH) (the highest transition temperature). In [MC], an anomaly appears when the magnetization reaches to the extrapolated magnetization of the normal state at H(R) (reentrant field). Magnetization drops suddenly to negative in the field-increasing process for temperatures below 3.9 K, and it only increases for temperatures above 4.0 K. Reentrant superconductivity occurs between, H(R) and H(c2). The reentrant phase has positive magnetization in the background.