holmium (nickel)2 | 12196-33-7

• 分子结构分类: 无机化合物 - 均相金属化合物 - 金属间镧系化合物
• 英文名称: holmium (nickel)2
• 英文别名: Holmium;nickel；holmium;nickel
• CAS: 12196-33-7
• 化学式: HoNi₂
• 分子量: 282.31
• InChiKey: MAWKGAHCOYDBFJ-UHFFFAOYSA-N

计算性质

• 辛醇/水分配系数(LogP)：
  -0.01
• 重原子数：
  3
• 可旋转键数：
  0
• 环数：
  0.0
• sp3杂化的碳原子比例：
  0.0
• 拓扑面积：
  0
• 氢给体数：
  0
• 氢受体数：
  0

反应信息

• 作为反应物：
  描述：

  scandium bis nickel 、 holmium (nickel)2 以 melt 为溶剂， 生成
  参考文献：
  名称：

  MNi2 (M=Sc, Y, La, Lu)化合物对HoNi2-MNi2固溶体铁磁性的影响

  摘要：

  摘要 研究了HoNi 2 -MNi 2 固溶体的铁磁性能。HoNi 2 是典型的稀土铁磁体，居里温度为17.6 K。铁磁有序的来源是钬原子磁矩之间的交换相互作用。在 M=Sc、Y 和 La 的固溶体 HoNi 2 –MNi 2 的情况下，当 M 浓度高于 60 原子％时，观察到铁磁有序消失，而对于 HoNi 2 –LuNi 2 系统，铁磁有序是甚至在 Lu 0.80 Ho 0.20 Ni 2 固溶体中也观察到。x ⩽0.60 的 M x Ho 1− x Ni 2 固溶体的磁饱和矩 μ s 值接近于未稀释的 HoNi 2 的 μ s 值。此外，HoNi 2 的μ s 值表明，除了钬的贡献外，还添加了少量Ni原子的贡献。顺磁性居里温度 Θ 略低于铁磁体的典型值：通常 Θ 几乎等于 TC 。固溶体的顺磁矩与纯HoNi 2 的顺磁矩相似或更高。根据所获得的结果，人们可能不得不说 LuNi 2 的影

  DOI：

  10.1016/j.jmmm.2005.10.075
• 作为产物：
  描述：

  氢化钬 、 镍 以 melt 为溶剂， 反应 730.5h， 生成 holmium (nickel)2
  参考文献：
  名称：

  HoNi 2 和 ErNi 2 化合物在低温下有序的结构、磁性和磁热性能

  摘要：

  摘要 在这项工作中，我们报告了多晶 HoNi 2 和 ErNi 2 Laves 相化合物的结构、磁性和磁热特性。室温下的粉末 X 射线衍射研究表明化合物以立方 C15 结构（MgCu 2 型）结晶。磁性测量表明，从铁磁态到顺磁态的二阶磁相变出现在 TC 等于 13.5 K 的 HoNi 2 和 6.5 K 的 ErNi 2 。使用在宽场范围（高达 11 T）上的直接测量以及间接方法，我们发现了以绝热温度变化 ΔT ad 和等温磁熵变化 ΔS 为特征的磁热效应的低场和高场规律杂志

  DOI：

  10.1016/j.jallcom.2017.11.194

文献信息

• The Ho–Ni–Ge system: Isothermal section and new rare-earth nickel germanides
  作者：A.V. Morozkin、A.V. Knotko、V.O. Yapaskurt、Fang Yuan、Y. Mozharivskyj、M. Pani、A. Provino、P. Manfrinetti

  DOI：10.1016/j.jssc.2014.12.025

  日期：2015.5

  other binary compounds in the Ho–Ni–Ge system. Based on the magnetization measurements, the HoNi5Ge3, HoNi3Ge2 and Ho3Ni11Ge4 (and isostructural Tb, Dy}3Ni11Ge4) compounds have been found to show paramagnetic behavior down to 5 K, whereas Ho3Ni2Ge3 exhibits an antiferromagnetic transition at ~7 K. Additionally, the crystal structure of the new isostructural phases Y, Yb}Ni3Ge2 (ErNi3Ge2-type), Er3Ni11Ge4

  通过X射线衍射和微探针分析研究了Ho-Ni-Ge系统在1070 K和高达60 at％Ho的情况下的情况。除了八种已知化合物外，HoNi 5 Ge 3（YNi 5 Si 3型），HoNi 2 Ge 2（CeAl 2 Ga 2型），Ho 2 NiGe 6（Ce 2 CuGe 6型），HoNiGe 3（SmNiGe 3）型），HoNi 0.2÷0.6 Ge 2（CeNiSi 2型），Ho 37÷34 Ni 6÷24 Ge 57÷42（AlB 2型），HoNiGe（TiNiSi型），Ho 3 NiGe 2（La 3 NiGe 2型），三元体系包含四个新化合物：Ho 3 Ni 11 Ge 4（Sc 3 Ni 11 Ge 4型），HoNi 3 Ge 2（ErNi 3 Ge 2型），Ho 3 Ni 2 Ge 3（Hf 3 Ni 2 Si 3型）和〜Ho 5 Ni 2 Ge 3（结构未知）。Ho 2 Ni
• Some physical properties of YxHo1−xNi2 solid solutions
  作者：J. Ćwik、T. Palewski、K. Nenkov、N.V. Tristan、J. Warchulska、G.S. Burkhanov、O.D. Chistyakov

  DOI：10.1016/j.jallcom.2003.11.016

  日期：2004.6

  structure is formed. At low temperatures, the Y x Ho 1− x Ni 2 solid solutions with 0.6≥ x ≥0 are ferromagnets. Their Curie temperatures decrease linearly from 17.6 K for HoNi 2 to 4.8 K for Y 0.6 Ho 0.4 Ni 2 . The compounds with x ≥0.8 and YNi 2 do not show any long-range magnetic order. At high temperatures, all solid solutions are Curie–Weiss paramagnets. The temperature dependencies of the electrical

  摘要 已使用 X 射线衍射分析和磁、电阻率和热容测量研究了 Y x Ho 1− x Ni 2 固溶体的多晶样品，其中 1≥ x ≥0。在室温下进行的 X 射线衍射使我们能够揭示 Y x Ho 1- x Ni 2 固溶体凝固，形成对应于空间群 F 4 3m 的 Laves 相超结构。没有形成 Laves 相结构。在低温下，0.6≥ x ≥0 的 Y x Ho 1− x Ni 2 固溶体是铁磁体。它们的居里温度从 HoNi 2 的 17.6 K 线性下降到 Y 0.6 Ho 0.4 Ni 2 的 4.8 K。x ≥0.8 和 YNi 2 的化合物不显示任何长程磁序。在高温下，所有固溶体都是居里-魏斯顺磁体。发现电阻率的温度依赖性是表现出金属导电性的合金的典型特征。德拜温度、声子和传导电子贡献以及热容量的磁性部分由热容量测量确定。磁热效应是通过在 0.42 T 的低磁场中进行的测量来估计的。
• Enhanced magnetocaloric effect in rapidly solidified HoNi2 melt-spun ribbons
  作者：J.L. Sánchez Llamazares、P. Ibarra-Gaytán、C.F. Sánchez-Valdés、Pablo Álvarez-Alonso、R. Varga

  DOI：10.1016/j.jallcom.2018.09.305

  日期：2019.2

  Abstract The structural, magnetic and magnetocaloric properties of HoNi2 melt-spun ribbons were investigated by X-ray diffraction, magnetization and specific heat measurements. The as-solidified ribbons samples produced are single phase with the cubic MgCu2-type crystal structure of the Laves phase (C15; space group Fd-3m), and a Curie temperature TC of 13.9 K. For a magnetic field change μoΔH of 5 T

  摘要 通过 X 射线衍射、磁化强度和比热测量研究了 HoNi2 熔纺薄带的结构、磁性和磁热性能。产生的凝固带样品是单相，具有 Laves 相（C15；空间群 Fd-3m）的立方 MgCu2 型晶体结构，居里温度 TC 为 13.9 K。对于 5 T 的磁场变化 μoΔH (2 T) 沿带长度施加，生产的带样品显示最大磁熵变化 ΔSMpeak 为 -27.2 (-16.9) J kg-1 K-1，ΔSM(T ) 曲线为 19 (11) K，制冷剂容量由 δTFWHM ΔSM(T) 曲线下方的面积确定，为 388 (145) Jkg-1；2 T 时的绝热温度变化 ΔTad 为 6.7 K。
• Role of lanthanum in modifying the magnetic state in RNi2 solid solutions with R = Tb, Dy, Ho
  作者：J. Ćwik、Y. Koshkid'ko、I. Tereshina、N. Kolchugina、K. Nenkov、A. Hackemer、J. Lyubina、T. Palewski、G.S. Burkhanov、M. Miller

  DOI：10.1016/j.jallcom.2015.07.014

  日期：2015.11

  Comparative analysis and generalization of the influence of La on the structural and magnetic properties of R1-xLaxNi2 (R = Tb, Dy, Ho) solid solutions is presented. All the studied R1-xLaxNi2 solid solutions solidify with the formation of a Laves-phase superstructure corresponding to the F (4) over bar 3m space group. The magnetic properties are dominated by rare earth interactions and the substitution of R atoms with La significantly modifies the magnetic behaviour of the R1-xLaxNi2 system. Replacing of magnetic R with the nonmagnetic La results in magnetic dilution leading to the weakening of exchange interactions and decrease of the ordering temperature. In the case of Tb1-xLaxNi2 and Dy1-xLaxNi2 the ferromagnetic properties are reduced as the lanthanum content increases to 80% and for Ho1-xLaxNi2 the ferromagnetic ordering is destroyed as the lanthanum content increases to the values above 80%. The magnetic transition in all the studied samples is of second order character. The Debye temperature, phonon and conduction electron contributions as well as a magnetic contribution to the heat capacity have been determined from heat capacity measurements. The magnetocaloric effect and the refrigerant cooling power for selected solid solutions was determined in magnetic fields up to 4.2 T. (C) 2015 Elsevier B.V. All rights reserved.
• Crystal field splitting observed in RNi2 compounds (R = Pr, Nd, Tb, Er, Ho, Tm) by means of inelastic neutron scattering
  作者：E.A. Goremychkin、I. Natkaniec、E. Mühle、O.D. Chistyakov

  DOI：10.1016/0304-8853(89)90229-1

  日期：1989.9